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公开(公告)号：CN113536236A
公开(公告)日：2021-10-22
申请号：CN202110864208.8
申请日：2021-07-29
Applicant: 清华大学
IPC: G06F17/18
Abstract: 本发明涉及一种随机介质等效均匀化截面的计算方法，所述随机介质包括基体和容纳在基体内的若干种颗粒，该计算方法包括如下步骤：计算中子在基体中的穿透概率，并得出中子在基体中的首次碰撞概率；计算中子在颗粒中的首次碰撞概率；计算总穿透概率；以待求的等效均匀化总截面填充基体和所有颗粒，表示出中子在基体和颗粒中的穿透概率，并进而得出以颗粒半径、等效均匀化总截面表示的总穿透概率，考虑到总穿透概率应与上述总穿透概率相同，从而得到并求解关于等效均匀化总截面的非线性方程而计算出等效均匀化总截面；基于首次碰撞概率、总穿透概率和等效均匀化总截面计算自屏因子和等效均匀化截面。
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公开(公告)号：CN115510703A
公开(公告)日：2022-12-23
申请号：CN202211150637.X
申请日：2022-09-21
Applicant: 清华大学
Abstract: 本发明涉及一种球床反应堆倒料的模拟计算方法，包括：将球床反应堆的整个球床区(10)划分为若干个球流网格(60)，每个流道在球床反应堆轴向上等体积地划分为若干层(50)，每个流道的每层中具有一个球流网格，每个球流网格中燃料球的批次数(M)小于等于球流网格中燃料球数目，并且各个流道的球流网格中燃料球的批次数(M)按照各流道的球流网格的体积比例设定；每经过一个倒料时间步长，所有燃料球沿流道下移一层进入下一层球流网格并进行燃耗计算；将从堆芯底部卸出的燃料球以随机抽样方式按照各流道球流网格体积比例重新倒入堆芯顶部各个流道，在重新倒入各个流道之前一部分从堆芯底部卸出的燃料球根据燃耗计算结果由新燃料球替换。
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公开(公告)号：CN116432381A
公开(公告)日：2023-07-14
申请号：CN202310077500.4
申请日：2023-01-17
Applicant: 清华大学
IPC: G06F30/20
Abstract: 本发明涉及一种混合燃料球床平衡堆芯计算方法，包括如下步骤：根据燃料球的实际流动状态，将整个堆芯球床在径向上划分为若干流道，每个流道沿轴向等体积地划分为若干球流网格，使整个球床区划分为若干个体积相等的球流网格，将每个球流网格内的燃料球划分为若干个批次，并根据各类型燃料球的体积比与循环次数设置各类型燃料球的批次数；建立堆芯各球流网格在燃料球的实际流动状态下的燃耗递推关系；对所有类型、所有批次燃料球进行燃耗递推计算，得到整个堆芯的各个球流网格内、所有批次的核素密度分布；根据所计算得到的整个堆芯的核素密度分布，计算宏观截面，然后完成全堆临界计算、热工反馈计算、燃耗递推计算的耦合求解过程。
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公开(公告)号：CN116362095A
公开(公告)日：2023-06-30
申请号：CN202310078690.1
申请日：2023-01-17
Applicant: 清华大学
IPC: G06F30/25 , G16C60/00 , G06F111/08
Abstract: 本发明涉及一种用于弥散型燃料的中子输运计算或共振计算方法，其特征在于，根据基体的真实弦长概率分布和真实平均弦长对相关计算过程中使用的基体弦长概率和平均弦长进行修正，以及预先使用无量纲参数构建求解真实平均弦长修正因子的插值表或拟合关系式。其中，求解所述基体的真实弦长概率分布与真实平均弦长的方法包括如下步骤：根据燃料类型，设置随机介质区域的几何体形状；在给定随机介质区域内按照给定填充率生成颗粒位置的随机分布；随机选取颗粒表面向外部各向同性地发射中子，或者从基体中均匀地、各向同性地发射中子，计算到下一个颗粒的距离；统计所有中子穿过基体的弦长，从而得到基体的真实弦长概率分布和真实平均弦长。
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公开(公告)号：CN118296918A
公开(公告)日：2024-07-05
申请号：CN202410371415.3
申请日：2024-03-28
Applicant: 清华大学
IPC: G06F30/25 , G06F111/08
Abstract: 本发明公开了一种随机介质中子输运计算方法、装置、设备及存储介质，所述方法应用于双重非均匀系统，所述系统包括多个随机介质的宏观区域，且所述随机介质包含颗粒，所述方法包括：对所述宏观区域进行随机介质均匀化，得到均匀化系数；根据所述均匀化系数确定所述宏观区域的渐近中子源；根据所述渐近中子源和所述随机介质的等效宏观总截面确定所述宏观区域的等效通量；根据所述等效通量、所述均匀化系数和所述渐近中子源确定所述系统的中子通量。本发明可以适用于各类传统的中子输运求解器，简化传统的中子输运求解器的计算过程，进而可以提升中子输运计算的便捷性。
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Patent Agency Ranking
公开(公告)号：CN113536236B
公开(公告)日：2022-10-11
申请号：CN202110864208.8
申请日：2021-07-29
Applicant: 清华大学
IPC: G06F17/18
Abstract: 本发明涉及一种随机介质等效均匀化截面的计算方法，所述随机介质包括基体和容纳在基体内的若干种颗粒，该计算方法包括如下步骤：计算中子在基体中的穿透概率，并得出中子在基体中的首次碰撞概率；计算中子在颗粒中的首次碰撞概率；计算总穿透概率；以待求的等效均匀化总截面填充基体和所有颗粒，表示出中子在基体和颗粒中的穿透概率，并进而得出以颗粒半径、等效均匀化总截面表示的总穿透概率，考虑到总穿透概率应与上述总穿透概率相同，从而得到并求解关于等效均匀化总截面的非线性方程而计算出等效均匀化总截面；基于首次碰撞概率、总穿透概率和等效均匀化总截面计算自屏因子和等效均匀化截面。
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公开(公告)号：CN113553550A
公开(公告)日：2021-10-26
申请号：CN202110850363.4
申请日：2021-07-27
Applicant: 清华大学
IPC: G06F17/18 , G06F30/25 , G06F111/10
Abstract: 本发明涉及一种蒙特卡罗粒子输运计算方法，用于计算点源发出的粒子经过屏蔽体后到达目标区域的概率值，该蒙特卡罗粒子输运计算方法包括如下步骤：计算点源发出的粒子的每一条标准轨迹在各个有关位置的粒子权重；基于每条标准轨迹进行变换生成对应的、经过所述目标区域的样本轨迹；基于每条标准轨迹与每条样本轨迹的对应关系确定每条样本轨迹在所述目标区域的权重wj；根据事件概率分布函数来计算每条样本轨迹占有的概率宽度cj；按照下列公式加权求和而得到粒子到达目标区域的概率值p：其中，M是经过目标区域的所述样本轨迹的总数量。本发明还涉及一种采用上述蒙特卡罗粒子输运计算方法进行反应堆堆芯微扰计算的方法。
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公开(公告)号：CN115497643B
公开(公告)日：2025-03-07
申请号：CN202211333221.1
申请日：2022-10-28
Applicant: 清华大学
Abstract: 本发明涉及一种轻水反应堆，基于低自屏的堆芯设计理念。所述轻水反应堆采用轻水作冷却剂，包括具有若干燃料组件的堆芯燃料区和在径向外侧包围所述堆芯燃料区的反射层，其中，若干辐照孔道形成在所述燃料组件之间，采用低自屏堆芯设计理念设计所述堆芯燃料区，使得任何一个燃料区产生的中子在一个徙动长度(近似相当于平均穿透自由程)内能够到达的区域中，堆内辐照孔道所占区域的比例不低于20％，且在到达所述辐照孔道之前并不经过其它的所述辐照孔道，其中，各所述辐照孔道内分别填充有适于产生快中子和热中子的不同慢化剂。
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公开(公告)号：CN116092704A
公开(公告)日：2023-05-09
申请号：CN202211334405.X
申请日：2022-10-28
Applicant: 清华大学
Abstract: 本发明涉及一种重水反应堆，所述重水反应堆采用重水作冷却剂和慢化剂，包括具有若干燃料组件的堆芯燃料区和在径向外侧包围所述堆芯燃料区的反射层，其特征在于，所述燃料组件具有中空管腔，所述中空管腔内部形成中子的辐照孔道，所述堆芯燃料区在径向上分为位于中心的中心燃料区和在所述中心燃料区径向外侧的外围燃料区，其中，所述中心燃料区的燃料组件内部的所述辐照孔道中的介质不是慢化剂，所述外围燃料区的燃料组件内部的所述辐照孔道中的介质是作为慢化剂的轻水，并且所述中心燃料区的单位体积燃料含量与所述外围燃料区的单位体积燃料含量相比大到能够这样地设定堆芯中子能谱，使得所述中心燃料区为快谱区且所述外围燃料区为热谱区。
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公开(公告)号：CN115544855A
公开(公告)日：2022-12-30
申请号：CN202211296653.X
申请日：2022-10-21
Applicant: 清华大学
IPC: G06F30/25 , G06F111/08 , G06F111/10
Abstract: 本发明涉及一种混合球床均匀化中子扩散系数计算方法，包括：通过中子输运数值方法计算出球床中所划分网格中的各批次i的通量密度分布和发射密度；计算中子单次飞行过程中的各种行为的发生概率和在批次i中的轨迹长度均值、以及在批次i中的轨迹长度均方值；计算所有批次燃料球的轨迹长度均值和所有批次燃料球的轨迹长度均方值；计算从批次i燃料球发射中子的均方自由程和从间隙中发射中子的均方自由程；计算中子的加权均方自由程；计算均匀化总截面；基于所计算出的中子的加权均方自由程和均匀化总截面计算出扩散系数。
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